TEORIA GRACELI VIBRACIONAL EM ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI. E EFEITO FONOELÉTRICO E VIBRACIONAL-ELÉTRICO

A FREQUÊNCIA DE VIBRAÇÕES DE UM COPO DE CRISTAL E DIFERENTE DE UM COPO DE VIDRO, E ISTO SERVE PARA TODOS OS TIPOS DE MATERIAISI, OU SEJA, ESTADOS DE ESTRUTURAS.

COMO DEPENDE DO ESTADO DE ENERGIA E TIPOS DE ENERGIAS, POTENCIAL E TEMPO DE AÇÃO, E MEIO FÍSICO E MEIO TÉRMICO. E DENTRO DO SISTEMA SDCTIE GRACELI.

E QUE AS VIBRAÇÕES VARIAM CONFORME O SDCTIE GRACELI, E TODOS OS FENÔMENOS QUÂNTICOS DENTRO DAS ESTRUTURAS QUANDO RECEBEM ESTÍMULOS DE VIBRAÇÕES VINDO DE FORA.

OU SEJA, UM EFEITO VIBRACIONAL-ELÉTRICO.

OU SEJA, NO LUGAR DE RECEBER ESTÍMULOS DE FÓTONS COMO NO EFEITO FOTOELÉTRICO SE RECEBE ESTÍMULOS DINÂMICOS E VIBRACIONAIS, OU MESMO DE SONS, QUE SERIA UM EFEITO FONOELÉTRICO GRACELI COM VARIÁVEIS CONFORME O SDCTIE...

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

SISTEMA DE FORMAS E POSICIONAMENTOS DE CODAS E VIBRAÇÕES EM RELAÇÃO AO TEMPO E ESPAÇO.

E COM VARIÁVEIS À LUZ E MEIOS FÍSICOS.

OU SEJA, CORDAS E VIBRAÇÕES DEPENDEM DOS MATERIAIS E DOS MEIOS DE PROPAGAÇÃO.

A Microscopia confocal é uma técnica imagiológica desenvolvida primariamente por Marvin Minsky, em 1955. Apesar do funcionamento do Microscópio Confocal ser semelhante ao do Microscópio de fluorescência, o primeiro é utilizado para aumentar o contraste da imagem microscópica e construir imagens tridimensionais através da utilização de um orifício de abertura, pinhole, que permite uma grande definição de imagem em amostras mais espessas que o plano focal.

Esta técnica tem vindo a adquirir uma grande popularidade e possui diversas aplicabilidades na ciência, nomeadamente na obtenção de imagens de amostras vivas e de informação computadorizada tridimensional na pesquisa biológica, na análise química e de materiais, principalmente na área de neuroanatomia e neurofisiologia.

Construção 3D de Células da Mesoderme de Embriões de Galinha (Gallus gallus)

E NÃO APENAS DO TEMPO ESPAÇO.

SDCTIE GRACELI EM :

A ação Nambu-Goto é uma quantidade matemática que pode ser usada para predizer como as cordas se movem através do espaço e do tempo.

Ela é a ação mais simples que descreve uma corda relativistica[1] Pela aplicação das ideias da mecânica quântica às ações Nambu-Goto (um procedimento conhecido como quantização) pode-se deduzir que cada corda pode vibrar em muitos diferentes modos, e que cada estado vibracional representa uma partícula diferente.[2] Esta ação é a mais simples invariante ação na teoria das cordas bosônica.[3] Ela, para uma corda clássica, a qual possui claramente uma interpretação geométrica, a partir desta ação, que se deduz uma ação mais geral, a ação de Polyakov, e pode ser demonstrado que estas duas são classicamente equivalentes. A ação Nambu-Goto também é usada em outras teorias que investigam objetos-cordas (por exemplo, cordas cósmicas)[nota 1]. É o ponto de partida da análise de comportamento zero-espessura (infinitamente fina) das cordas, usando os princípios da mecânica de Lagrange.[4] Assim como a ação para uma partícula de ponto livre é proporcional ao seu tempo apropriado, ou seja, o "tamanho" de seu mundo-linha, uma relativista ação da corda é proporcional à área da folha que a corda traça, enquanto que viaja através do espaço-tempo.[5] A ação deve o seu nome aos físicos japoneses Yoichiro Nambu e Goto Tetsuo.[6]

Definição

A ação Nambu-Goto é uma ação funcional para modelos sigma[7] com o espaço alvo uma pseudo variedade de Riemann[8][9] $(X,g)(X,g)$ : Isto é o volume induzido funcional

$S_{NG}:(\Sigma {\stackrel {\gamma }{\to }}X)\mapsto \int _{\Sigma }dvol(\gamma ^{*}g)\,,$

$X$

$ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.$

onde $dvol(\gamma ^{*}g)$ é a forma de volume[10][11] da retração $(\gamma ^{*}g)$ do tensor métrico a partir de $X$ para $\Sigma$ .[12]

Folha de universo

Assim como um zero-dimensional traça um mundo-linha em um diagrama espaço-tempo, uma corda unidimensional é representada por uma folha de universo.[13]

Todas as folha de universo são superfícies bidimensionais, e requerem dois parâmetros para especificar um ponto na folha. Os teóricos das cordas usam os símbolos τ e σ para estes parâmetros. Como se vê, as teorias de cordas envolvem superiores espaços dimensionais que o do mundo 3D com o qual estamos familiarizados; teoria das cordas bosônicas requer 25 dimensões espaciais e um eixo de tempo. Se d é o número de dimensões espaciais, podemos representar um ponto pela vector

x=(x^{0},x^{1},x^{2},\ldots ,x^{d}).

Descrevemos uma corda usando funções que mapeiam uma posição no espaço paramétrico (τ, σ) para um ponto no espaço-tempo. Para cada valor de τ e σ, estas funções especificam um único vetor espaço-tempo:

X(\tau ,\sigma )=(X^{0}(\tau ,\sigma ),X^{1}(\tau ,\sigma ),X^{2}(\tau ,\sigma ),\ldots ,X^{d}(\tau ,\sigma )).

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

As funções $X^{\mu }(\tau ,\sigma )$ determinam a forma que a folha de universo toma. Diferentes Lorentz observadores vão discordar sobre as coordenadas que atribuem a pontos particulares n a folha de universo, mas todos eles devem concordar com a área total que a folha de universo possui. A ação Nambu-Goto é escolhida para ser proporcional a esta área total.

Deixe $g_{\ mu\ nu}$ ser a métrica (d +1)-espaço-tempo dimensional. Então,

g_{ab}=g_{\mu \nu }{\frac {\partial X^{\mu }}{\partial \sigma ^{a}}}{\frac {\partial X^{\nu }}{\partial \sigma ^{b}}}\

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

é a métrica induzida [nota 2] na a folha de universo da corda.

A área ${\mathcal {A}}$ d a folha de universo é dada por:

\mathrm {d} {\mathcal {A}}=\mathrm {d} ^{2}\Sigma {\sqrt {-g}}

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

onde $\mathrm {d} ^{2}\Sigma =\mathrm {d} \sigma \,\mathrm {d} \tau$ e $g=\mathrm {det} \left(g_{ab}\right)\$

$X$

$ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.$

Usando a notação que:

{\dot {X}}={\frac {\partial X}{\partial \tau }}

X'={\frac {\partial X}{\partial \sigma }},

pode-se reescrever a métrica $g_{ab}$ :

g_{ab}=\left({\begin{array}{cc}{\dot {X}}^{2}&{\dot {X}}\cdot X'\\X'\cdot {\dot {X}}&X'^{2}\end{array}}\right)\

g={\dot {X}}^{2}X'^{2}-({\dot {X}}\cdot X')^{2}

a ação Nambu-Goto é definida como,

{\mathcal {S}}\

=-{\frac {T_{0}}{c}}\int d{\mathcal {A}}

=-{\frac {T_{0}}{c}}\int \mathrm {d} ^{2}\Sigma {\sqrt {-g}}

=-{\frac {T_{0}}{c}}\int \mathrm {d} ^{2}\Sigma {\sqrt {({\dot {X}}\cdot X')^{2}-({\dot {X}})^{2}(X')^{2}}}.\

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

Os fatores antes da integral dá a ação as unidades corretas, energia multiplicada pelo tempo. T0 é a tensão na corda, e c é a velocidade da luz. Normalmente, os teóricos das cordas trabalho em "unidades naturais", onde c é definida como 1 (juntamente com $\hbar$ constante de Planck e constante G de Newton). Também, em parte por razões históricas, eles usam o "parâmetro de declive" $\alpha '$ em vez de T0. Com estas mudanças, a ação Nambu-Goto torna-se

{\mathcal {S}}=-{\frac {1}{2\pi \alpha '}}\int \mathrm {d} ^{2}\Sigma {\sqrt {({\dot {X}}\cdot X')^{2}-({\dot {X}})^{2}(X')^{2}}}.

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

Estas duas formas são, naturalmente, inteiramente equivalentes: escolher uma sobre a outra é uma questão de convenção e conveniência.

Duas outras formas equivalentes são

{\mathcal {S}}=-{\frac {1}{2\pi \alpha '}}\int \mathrm {d} ^{2}\Sigma {\sqrt {{\dot {X}}^{2}-{X'}^{2}}},

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

{\mathcal {S}}=-{\frac {1}{4\pi \alpha '}}\int \mathrm {d} ^{2}\Sigma ({\dot {X}}^{2}-{X'}^{2}).

X

ESTADOS ESTRUTURAIS DE GRACELI E SDCTIE GRACELI.

Normalmente, a ação Nambu-Goto não descreve a correta física quântica da corda. Para isso, deve ser modificada de uma forma semelhante como a ação de uma partícula ponto. Ela é classicamente igual a menos massa vezes o comprimento invariante no espaço-tempo, mas deve ser substituído por uma expressão quadrática com o mesmo valor clássica. Só então que a física quântica correta é obtida.[14] Para cordas, a correção analógico é fornecida pela ação Polyakov, que é classicamente equivalente à ação Nambu-Goto, mas dá a teoria quântica correta. É, no entanto, possível desenvolver uma teoria quântica da ação Nambu-Goto no Medidor de cone-de-luz.

Pesquisar este blog

FÍSICA E TOPOLOGIA TRANSCENDENTAL